带隙基准的高阶温度补偿
带隙基准的一阶温度补偿如图1所示，双极型晶体管基极-发射极电压差δvbe具有正温度系数，而双极型晶体管基极-发射极电压vbe具有负温度系数，如果将两个电压进行相加，理论上就可以通过设计合适的参数实现接近于零温度系数的电压。而双极型晶体管基极-发射极电压vbe随温度的变化具有一定的非线性，因此产生的基准电压存在一定的曲率，如果对温度漂移系数具有很高的要求，那么带隙基准的一阶温度补偿就无能为力了。
图1(来源于公开资料）
带隙基准的高阶温度补偿
02双极型晶体管基极-发射极电压vbe与温度的函数关系如下：
其中带隙电压vbandgap =e g /q；t0为绝对零度；η与温度无关；若流过双极型晶体管的电流与温度无关，则x=0，若为ptat电流，则x=1。可以看到该函数的第3项为一个对数项，造成了v~be~随温度的变化具有非线性。高阶温度补偿的目的就是消去这一个对数项。
如图2，是一个引入了高阶温度补偿的低压带隙基准。
图2(来源于公开资料）
除了流过r1的ptap电流 iptat (r1的压降为双极型晶体管基极-发射极电压差δv be ，呈正温度系数）以及流过r2的ctat电流 ictat (r2的压降为双极型晶体管基极-发射极电压vbe ，呈负温度系数)，还存在一个对数项电流 inl 。
那么inl是如何产生的呢？我们再次拿出这个函数式子：
q1流过的是ptat电流，则x=1；q2流过的是与温度无关的电流，则x=0。那么vbe3与vbe1之差就只剩对数项：
r3上的压降即vbe3 -v be1 ，因此r3流过的电流为一非线性电流，与温度呈对数关系：
以x或y结点作为参考，可以得到输出电流为ptap、ctat、非线性电流共同作用。
只要通过设计r2与r3的比值，就可以与vbe1中的对数项相抵消，实现高阶温度补偿。
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图2(来源于公开资料）
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那么inl是如何产生的呢？我们再次拿出这个函数式子：
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r3上的压降即vbe3 -v be1 ，因此r3流过的电流为一非线性电流，与温度呈对数关系：
以x或y结点作为参考，可以得到输出电流为ptap、ctat、非线性电流共同作用。
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